Categoria: O Budismo e a Física do Estado Sólido

A Hamiltoniana Clássica

IV.2 – A Hamiltoniana Clássica A energia total no sólido monoatômico é: Ec+V = 1 2 m Σ l │ůl│2 + 1 2 Σ l Σ h ūl Ğ(h) ūl+h (46) O termo V acopla todos os átomos entre si. Mediante uma transformação de coordenadas atômicas para coordenadas normais, podemos escrever a energia total como… Continuar lendo A Hamiltoniana Clássica

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A Equação da Dinâmica

IV.1 – A Equação da Dinâmica Considerando uma rede cristalina de 1(um) átomo por célula, os índices s, s’ tornam-se dispensáveis. A generalização dos resultados finais é imediata. A equação da dinâmica em (39) pode ser reescrita  ř(q).Ūq = mω2Ūq (41) Isto irá gerar a-) 3 autovetores Ūqα  (α=1,2,3). Os módulos dos Ūqα  são arbitrários… Continuar lendo A Equação da Dinâmica

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Dinâmica de Rede

IV – Dinâmica de Rede Seja us,l o vetor de deslocamento de um átomo em torno de sua posição de equilíbrio numa rede cristalina, com s = 1,2,…,n sendo o índice dos átomos dentro da célula em l. Aqui, a expressão da energia potencial será: V = Vo + ΔV({ūs,l}) (26) Considerando pequenos deslocamentos em… Continuar lendo Dinâmica de Rede

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Propriedades Piezoópticas dos Cristais

III.2.4 – Propriedades Piezoópticas dos Cristais O efeito piezoóptico consiste na variação das propriedades refringentes dos cristais sob ação das tensões mecânicas exteriores estáticas ou variáveis (incluam-se os defeitos ou estruturas de defeitos criados por essas). É conveniente descrever a variação dos índices de refração com uso da indicatriz óptica. A equação da indicatriz óptica… Continuar lendo Propriedades Piezoópticas dos Cristais

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Módulo de Young, Módulo de Deslizamento e Coeficiente de Poisson

Para descrever as propriedades elásticas dos meios tanto isotrópicos como anisotrópicos, recorre-se freqüentemente às seguintes constantes: a- O módulo de Young E, que caracteriza as propriedades elásticas do meio em uma direção, determina-se pela razão da tensão mecânica nesta direção, pela magnitude da deformação na mesma direção; b- O coeficiente de Poisson S, que se… Continuar lendo Módulo de Young, Módulo de Deslizamento e Coeficiente de Poisson

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Propriedades Elásticas dos Cristais. A Lei de Hooke

Sob ação de tensões mecânicas, os cristais experimentam deformações. Se a magnitude da tensão é menor que o limite de elasticidade, a deformação é reversível. Sendo tensões suficientemente pequenas, a deformação é proporcional à magnitude da tensão aplicada. Se ao cristal é aplicada uma tensão uniforme arbitrária (tkl), a deformação homogênea surgida é tal que… Continuar lendo Propriedades Elásticas dos Cristais. A Lei de Hooke

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Tensor de Deformações e Princípio de Neumann

As deformações que descrevem a reação de um cristal a uma influência exterior não são sua propriedade física. Portanto, o tensor de deformações bem como o tensor de tensões, não estão sujeitos ao princípio de Neumann, a exceção das deformações originadas pela variação de temperatura (expansão térmica) de cristais. Lembremos que a expansão térmica se… Continuar lendo Tensor de Deformações e Princípio de Neumann

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Elipsóide de Deformações

Para imaginar mais claramente a deformação de um corpo, é conveniente utilizar o chamado elipsóide de deformações: é uma superfície para a qual passará a esfera de raio unitário observada em um corpo não deformado, depois da deformação deste corpo. A equação da esfera de raio unitário é: x12 + x22 + x32 = 1… Continuar lendo Elipsóide de Deformações

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Eixos Principais do Tensor de Deformações e Superfície Característica do Tensor de Deformações

Posto que o tensor de tensões é simétrico, podemos reduzi-lo aos eixos principais. Isto significa que, qualquer que seja a deformação do corpo, pode-se escolher um sistema de coordenadas tal em que a deformação do corpo pode ser representada só por compressões e trações em três direções perpendiculares entre si, sem deslocamentos. A deformação pode… Continuar lendo Eixos Principais do Tensor de Deformações e Superfície Característica do Tensor de Deformações

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